Физические основы микроэлектроники. Базир Г.И. - 19 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Составители: 

Рубрика: 

18
Таким образом, величина
,
2
1
2
1
A
B
R = (37)
есть ничто иное, как коэффициент отражения частицы от барьера, а отношение
квадратов модулей прошедшей и падающей волн
,
2
1
2
3
A
A
D = (38)
есть ничто иное, как коэффициент прозрачности барьера.
Поскольку по своей сути R и D вероятностные коэффициенты, то между
ними существует очевиднейшая связь:
R+D=1. (39)
Рассмотрим так называемый низкий барьер, т. е. когда E > U
0
и будем его
считать бесконечным (l → ∞, см. рис. 4). Из условия непрерывнос ти волновой
функции и ее первой производной:
ψ
I
(0)=ψ
II
(0);ψ
I
’
(0)=ψ
II
’
(0), (40)
можно получить соотношение:
.
21
21
1
1
kk
kk
A
B
⋅
−
=
Следовательно,
,
21
21
2
1
2
1
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
+
−
==
kk
kk
A
B
R (41,а)
.
)(
4
2
21
21
2
1
2
3
kk
kk
A
A
D
+
⋅⋅
== (41,б)
Рассмотрим случай высокого потенциального барьера (Е < U
0
). Учитывая,
как и раньше, что условие непрерывности ψ и ее производной выполняется на
границах областей I, II и III, и что тепер ь k
2
является величиной мнимой

Страницы