Физические основы микроэлектроники. Базир Г.И. - 45 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Составители: 

Рубрика: 

44
)}.(exp{
0
kxtiUU −=
ω
(97)
Волновой вектор k
r
и смещение U направлены вдоль ребра куба и совпа-
дают по направлению с осью Х, т. е. вектор нормален к фронту волны.
После подстановки (97) в (94) получим:
ρ
ω
υ
11
C
k
e
== , (98)
где
e
υ
– скорость распространения продольной упругой (звуковой) волны в на-
правлении [100].
Другим решением будет поперечная волна или волна сдвига, с волновым
вектором направленным вдоль ребра куба, совпадающим с направлением оси Х,
смещение же V происходит по направлению оси Y:
)}(exp{
0
kxtiVV −=
ω
. (99)
После подстановки (99) в (95) для смещения V получим:
ρ
ω
υ
44
C
k
t
== , (100)
где
t
υ
- скорость распространения поперечной упругой волны в направлении
[100].
Нако нец, тре тье решение – это так же волна сдвига с волновым вектором,
направленными вдоль ребра куба, совпадающего на направление оси Х, но
смещение
ω
происходит по направлению Z:
)}.(exp{
0
kxti −=
ω
ω
ω
(101)
Подс тановка этого решения в уравнение (96) для смещения
ω
дает
ρ
44
C
V
t
= . (102)
Таким образом, для одного и того же волнового вектора k
r
, параллельно-
го направлению [100], возникают три упругие волны: одна продольная и две
поперечные. При этом две независимые волны имеют одинаковые скорости.
В случае произвольного направления вектора k
r
имеют место три поляри-
зованные волны, распространяющиеся с разными скоростями, которые не зави-
сят от частоты колебаний.

Страницы