ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
56
Рис.27. Длинноволновые оптические моды колебаний:
а – поперечные; б – продольные
Пр и длинноволновых оптических колебаниях атомы массы М
1
образуют
решетку, движущуюся как целое, и точно так же движется, как целое, подре-
шетка, образованная атомами массы М
2
.
Для того, чтобы выяснить характер движения атомов вблизи границы зоны
Бриллюэна при k=
α
π
2
,
2
1
U
U
от волнового числа k для акустической и оптической
ветвей (см. рис. 28).
Рис.28. Зависимость
2
1
U
U
от волнового числа k: верхние кривые – акустическая,
нижние – оптическая ветви.
Как видно из рисунка при приближении к границе зоны для акустической
ветви
2
1
U
U
→∞, что означает уменьшение амплитуды колебания легких атомов,
при этом, как и при малых значениях k, соседние атомы колеблются в фазе
(
2
1
U
U
>0). При k=
α
π
2
амплитуда колебаний легких атомов становится равной ну-
лю, а тяжелые атомы М
1
колеблются со сдвигом по фазе 180˚ по отношению
к соседним тяжелым же атомам (см. рис. 29, а).
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 55
- 56
- 57
- 58
- 59
- …
- следующая ›
- последняя »
