ВУЗ:
Рубрика:
ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ 11
С другой стороны, из (31) следует, что
y
′
= xu
′
+ u,
и (30) приводится к виду
xu
′
+ u = ϕ(u),
где ϕ(u) = f (1, u). Последнее уравнение легко интегрируется:
F (u) =
Z
u
u
0
du
ϕ(u) − u
= ln|x| + const.
Заменяя в функции F (u) переменную u на
y
x
, получаем общее решение уравнения (30).
Замечание 10. Случай ϕ(u) = u рассматривается отдельно и не вызывает затруднений.
Пример 15. Вернёмся к уравнению
y
′
+
αx + βy
γx + δy
, αδ − βγ 6= 0,
из примера 12. Оно является однородным, и теперь мы можем проинтегрировать его без допол-
нительных ограничений на коэффициенты. После подстановки имеем
xu
′
+ u +
α + βu
γ + δu
,
или
δu + γ
δu
2
+ (β + γ)u + α
du +
dx
x
= 0.
Первое слагаемое в этом выражении интегрируется стандартными методами интегрирования ра-
циональных дробей, и результат, разумеется, зависит от коэффициентов α, β, γ и δ. Например,
для уравнения
y
′
+
x − y
x + y
получаем
u + 1
u
2
+ 1
du +
dx
x
= 0,
или
1
2
ln(u
2
+ 1) + arctg u + ln|u| = const,
т.е. общее решение имеет вид
x
2
+ y
2
= ke
−2 arctg
y
x
, k = const.
Переходя к полярным координатам, мы получаем уравнение семейства логарифмических спиралей
r = ke
−ϕ
.
Геометрически эти кривые характеризуются тем, что пересекают радиус-векторы под постоянным
углом α = arcctg k.
Пример 16. Вот задача из геометрической оптики, сводящаяся к однородным дифференциаль-
ным у равнениям: какую форму должно иметь зеркало, чтобы падающий на него поток парал-
лельных лучей фокусировался в одной точке?
Предположим, лучи падают на зеркало справа параллельно оси x и запишем закон отражения
света
5
— угол падения равен углу отражения. Получающееся уравнение имеет вид
y
′
=
q
1 +
y
x
2
− 1
y
x
.
5
При падении на искривлённую поверхность свет отражается от касательной плоскости.
ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ 11 С другой стороны, из (31) следует, что y ′ = xu′ + u, и (30) приводится к виду xu′ + u = ϕ(u), где ϕ(u) = f (1, u). Последнее уравнение легко интегрируется: Z u du F (u) = = ln|x| + const. u0 ϕ(u) − u Заменяя в функции F (u) переменную u на xy , получаем общее решение уравнения (30). Замечание 10. Случай ϕ(u) = u рассматривается отдельно и не вызывает затруднений. Пример 15. Вернёмся к уравнению αx + βy y′ + , αδ − βγ 6= 0, γx + δy из примера 12. Оно является однородным, и теперь мы можем проинтегрировать его без допол- нительных ограничений на коэффициенты. После подстановки имеем α + βu xu′ + u + , γ + δu или δu + γ dx 2 du + = 0. δu + (β + γ)u + α x Первое слагаемое в этом выражении интегрируется стандартными методами интегрирования ра- циональных дробей, и результат, разумеется, зависит от коэффициентов α, β, γ и δ. Например, для уравнения x−y y′ + x+y получаем u+1 dx 2 du + = 0, u +1 x или 1 ln(u2 + 1) + arctg u + ln|u| = const, 2 т.е. общее решение имеет вид y x2 + y 2 = ke−2 arctg x , k = const. Переходя к полярным координатам, мы получаем уравнение семейства логарифмических спиралей r = ke−ϕ . Геометрически эти кривые характеризуются тем, что пересекают радиус-векторы под постоянным углом α = arcctg k. Пример 16. Вот задача из геометрической оптики, сводящаяся к однородным дифференциаль- ным уравнениям: какую форму должно иметь зеркало, чтобы падающий на него поток парал- лельных лучей фокусировался в одной точке? Предположим, лучи падают на зеркало справа параллельно оси x и запишем закон отражения света5 — угол падения равен углу отражения. Получающееся уравнение имеет вид q 2 ′ 1 + xy − 1 y = y . x 5При падении на искривлённую поверхность свет отражается от касательной плоскости.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 9
- 10
- 11
- 12
- 13
- …
- следующая ›
- последняя »