ВУЗ:
Рубрика:
ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ 27
Случай 2: q = n
2
. Если величина q имеет вид n
2
для какого-нибудь натурального n, то решение
представляется в виде
y =
a
0
2n
2
+
X
k6=n
a
k
n
2
− k
2
cos kt +
b
k
n
2
− k
2
sin kt
− t
b
n
2n
cos nt + t
a
n
2n
sin nt.
Таким образом, на частоте n возникает резонанс.
На этом эффекте основана спектроскопия: если известна собственная частота колебаний систе-
мы (измерительного прибора) и на неё направлено внешнее воздействие (например, свет), то при
наличии в этом воздействии известной частоты возникает резонанс.
4.2. Системы линейных уравнений
Мы будем считать, что рассматриваемые системы являются системами первого порядка (см. за-
мечание 8) и разрешены относительно старшей (т.е. первой) производной. Иначе говоря, мы будем
рассматривать системы вида
dy
1
dx
= a
11
y
1
+ a
12
y
2
+ ··· + a
1n
y
n
+ f
1
(x),
dy
2
dx
= a
21
y
1
+ a
22
y
2
+ ··· + a
2n
y
n
+ f
2
(x),
. . . .
dy
n
dx
= a
n1
y
1
+ a
n2
y
2
+ ··· + a
nn
y
n
+ f
n
(x),
(68)
где a
ij
∈ R — постоянные. Если все функции f
1
, . . . , f
n
равны нулю, система называется однород-
ной, в противном случае она называется неоднородной.
Как и в случае скалярных уравнений, решение линейных систем с постоянными коэффициента-
ми сводится к нахождению общего решения однородной системы и отысканию частного решения
неоднородной. Решения однородной ищут в виде
y = (y
1
, y
2
, . . . , y
n
) = (γ
1
e
λx
, γ
2
e
λx
, . . . , γ
n
e
λx
), γ
1
, γ
2
, . . . , γ
n
, λ ∈ R. (69)
Подставляя выражения (69 ) в однородную систему (68), получаем
λγ
1
e
λx
= a
11
γ
1
e
λx
+ a
12
γ
2
+ ··· + a
1n
γ
n
e
λx
,
λγ
2
e
λx
= a
21
γ
1
e
λx
+ a
22
γ
2
+ ··· + a
2n
γ
n
e
λx
,
. . . .
λγ
n
e
λx
= a
n1
γ
1
e
λx
+ a
n2
γ
2
+ ··· + a
nn
γ
n
e
λx
,
или
(a
11
− λ)γ
1
+ a
12
γ
2
+ ··· + a
1n
γ
n
= 0,
a
21
γ
1
+ (a
22
− λ)γ
2
+ ··· + a
2n
γ
n
= 0,
. . . .
a
n1
γ
1
+ a
n2
γ
2
+ ··· + (a
nn
− λ)γ
n
= 0,
т.е. однородную систему линейных уравнений на коэффициенты γ
1
, . . . , γ
n
. Чтобы эта система
имела ненулевые решения, необходимо и достаточно, чтобы её определитель равнялся нулю, т.е.
a
11
− λ a
12
. . . a
1n
a
21
a
22
− λ . . . a
2n
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
a
n1
a
n2
. . . a
nn
− λ
= 0. (70)
Этот определитель является многочленом степени n относительно λ и называется характеристи-
ческим многочленом системы. Его корни определяют решения однородной системы. В дальней-
шем мы ограничимся рассмотрением систем 2 × 2.
ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ 27 Случай 2: q = n2 . Если величина q имеет вид n2 для какого-нибудь натурального n, то решение представляется в виде a0 X ak bk bn an y= 2+ cos kt + sin kt − t cos nt + t sin nt. 2n n2 − k 2 n2 − k 2 2n 2n k6=n Таким образом, на частоте n возникает резонанс. На этом эффекте основана спектроскопия: если известна собственная частота колебаний систе- мы (измерительного прибора) и на неё направлено внешнее воздействие (например, свет), то при наличии в этом воздействии известной частоты возникает резонанс. 4.2. Системы линейных уравнений Мы будем считать, что рассматриваемые системы являются системами первого порядка (см. за- мечание 8) и разрешены относительно старшей (т.е. первой) производной. Иначе говоря, мы будем рассматривать системы вида dy1 dx = a11 y1 + a12 y2 + · · · + a1n yn + f1 (x), dy2 = a y + a y + · · · + a y + f (x), dx 21 1 22 2 2n n 2 (68) . . . . dyn dx = an1 y1 + an2 y2 + · · · + ann yn + fn (x), где aij ∈ R — постоянные. Если все функции f1 , . . . , fn равны нулю, система называется однород- ной, в противном случае она называется неоднородной. Как и в случае скалярных уравнений, решение линейных систем с постоянными коэффициента- ми сводится к нахождению общего решения однородной системы и отысканию частного решения неоднородной. Решения однородной ищут в виде y = (y1 , y2 , . . . , yn ) = (γ1 eλx , γ2 eλx , . . . , γn eλx ), γ1 , γ2 , . . . , γn , λ ∈ R. (69) Подставляя выражения (69) в однородную систему (68), получаем λγ1 eλx = a11 γ1 eλx + a12 γ2 + · · · + a1n γn eλx , λγ eλx = a γ eλx + a γ + · · · + a γ eλx , 2 21 1 22 2 2n n . . . . λγn eλx = an1 γ1 eλx + an2 γ2 + · · · + ann γn eλx , или (a11 − λ)γ1 + a12 γ2 + · · · + a1n γn = 0, a γ + (a − λ)γ + · · · + a γ = 0, 21 1 22 2 2n n . . . . an1 γ1 + an2 γ2 + · · · + (ann − λ)γn = 0, т.е. однородную систему линейных уравнений на коэффициенты γ1 , . . . , γn . Чтобы эта система имела ненулевые решения, необходимо и достаточно, чтобы её определитель равнялся нулю, т.е. a11 − λ a12 ... a1n a21 a22 − λ . . . a2n = 0. (70) ............................... an1 an2 . . . ann − λ Этот определитель является многочленом степени n относительно λ и называется характеристи- ческим многочленом системы. Его корни определяют решения однородной системы. В дальней- шем мы ограничимся рассмотрением систем 2 × 2.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 25
- 26
- 27
- 28
- 29
- …
- следующая ›
- последняя »