Вакуумно-плазменные процессы и технологии. Ефремов А.М - 36 стр.

средней скоростью, зависящей от напряжённости электрического по-
ля. Установим характер этой зависимости.
     Пусть в некотором объёме движется электрон с хаотической те-
пловой скоростью υ0 . При длине свободного пробега электрона λe
время пробега τ составит τ = λe υ 0 . За время τ сила электрического
поля F = −eE сместит электрон на расстояние ∆x в направлении поля.
Столкнувшись затем с атомом газа, электрон изменит направление
своего движения. Полагая все направления движения после столкно-
вения равновероятными, можно считать, что после столкновения ско-
рость электрона в направлении поля равна нулю. Тогда величина ∆x
может быть найдена из уравнения равноускоренного движения:

                                 aτ 2
                            ∆x =      .                       (1.57)
                                  2

Выражая ускорение α через силу F и массу электрона me по второму
закону Ньютона получим:

                                 eEτ 2
                            ∆x =       ,                      (1.58)
                                  2me

а средняя скорость направленного движения (т.е. скорость движения
вдоль оси Х, совпадающей с направлением вектора напряженности
электрического поля) может быть найдена путём деления значения
∆x на время пробега τ :
                              1 eλe
                         υE =        E .                    (1.59)
                              2 meV0

Таким образом получаем, что скорость направленного движения
электронов (скорость дрейфа) пропорциональна напряжённости элек-
трического поля E . Коэффициент пропорциональности в уравнении
(1.59) называется подвижностью электронов:

                                  1 eλe
                           be =          .                    (1.60)
                                  2 meV0

Отметим, что уравнение (1.60) является приближённым в силу сле-
дующих причин:


                                   36