Вакуумно-плазменные процессы и технологии. Ефремов А.М - 72 стр.

тать линейным и напряжённость поля постоянной E = U d . С учетом
этого уравнение (2.7) можно переписать в виде

                     U            U  
                   f     exp Pdf       − 1 = 1 .      (2.16)
                     Pd           Pd   

Уравнение (2.8) показывает, что напряжение зажигания самостоя-
тельного разряда является функцией произведения давления на рас-
стояние между электродами U з = f (Pd ) . Эта зависимость ещё до по-
явления теории Таунсенда была исследована экспериментально Па-
шеном в широком диапазоне условий, поэтому соответствующие кри-
вые носят название кривых Пашена (рис. 2.1.4). Для получения ана-
литического описания кривых Пашена скомбинируем соотношения
(2.12) и (2.14) с учетом E = U d :
                             BPd            1
                    APd exp −        = ln1 +            (2.17)
                             Uз             γ
                                    BPd
                    Uз =                                      (2.18)
                         ln( APd ) − ln[ln(1 + 1 γ )]




  Рис. 2.1.4. Кривые Пашена для различных газов и газовых смесей

     Наличие минимума на кривых связано с тем, что по мере увели-
чения величины Pd увеличивается частота столкновений электронов
с молекулами газа, но в то же время уменьшается длина свободного


                                     72