Специальный курс "Асимптотики решений дифференциальных уравнений". Глушко А.В - 28 стр.

UptoLike

Составители: 

Рубрика: 

28
Подставим теперь эти равенства в (8.3) и приравняем к нулю слагаемые
порядка
ε
. Получим уравнение
2
1
111
2
2cos2sin(cos,sin).
y
yaBAfaa
ψψψψ
ψ
++=++−
(8.8)
Это уравнение вида (8.5) с правой частью
11
()2cos2sin(cos,sin),
FaBAfaa
ψψψψψ
=++−
являющейся
2
π
периодической функцией. Для разрешимости такого
уравнения необходимо и достаточно выполнения условий разрешимости
(8.6).
Разложим в ряд Фурье функцию
0,1,2
1
(cos,sin)()(()cos()sin).
kk
k
faafafakfak
ψψψψ
=
=++
Тогда условия разрешимости уравнения (8.8) примут вид
11,211,1
()()/2,()()/(2).
AafaBafaa
==−
Тем самым функции
11
(),()
AaBa
найдены. Зная
11
,
AB
, можно определить
амплитуду
a
как решение уравнения с разделяющимися переменными
2
1
'()()
aAaO
εε
=+ и затем , проинтегрировав уравнение
2
1
'1()()
BaO
ψεε
=++, найти функцию
()
t
ψ
.
Далее разложим в ряд Фурье функцию
10,1,2
1
(,)()(()cos()sin)
kk
k
yaYaYakYak
ψψψ
=
=++
. (8.9)
Тогда уравнение (8.8) запишется в виде (7.8), откуда однозначно
определяются все коэффициенты ряда (8.9), кроме
1,11,2
,
YY
(см . (7.9)). Но они
по условию равны нулю . Следовательно,
10,1,2
2
2
1
(,)()(()cos()sin).
1
kk
k
yafafakfak
k
ψψψ
=
=++
(8.10)
Итак , первое приближение полностью построено.
Аналогично находятся и высшие приближения при
2
n
. Уравнения
для них имеют вид
2
1111
2
(,,,...,,,...,,,...,),
n
nnnnn
y
yFaAABByyψ
ψ
+=
где
n
f
известные
2
π
периодические по переменной
ψ
функции. Из
условий разрешимости
22
00
cos0,sin0
nn
FdFd
ππ
ψψψψ
==
∫∫
получим
                                                   28

     Подставим теперь эти равенства в (8.3) и приравняем к нулю слагаемые
порядка ε . Получим уравнение
           ∂ 2 y1
                  ++y1 =2aB1 cosψ +2 A1 sinψ + f (a cosψ , −a sinψ ).                           (8.8)
           ∂ψ 2
Это уравнение вида (8.5) с правой частью
                F (ψ ) =2aB1 cosψ +2 A1 sinψ + f (a cosψ , −a sinψ ),
являющейся      2π −периодической функцией. Для разрешимости такого
уравнения необходимо и достаточно выполнения условий разрешимости
(8.6).
       Разложим в ряд Фурье функцию
                                                   ∞
           f (a cosψ , −a sinψ ) = f 0 (a) +∑ ( f k ,1 (a )cos kψ + f k ,2 (a)sin kψ ).
                                                  k =1

Тогда условия разрешимости уравнения (8.8) примут вид
           A1 ( a) =−f1,2 (a) / 2, B1 (a ) =−f1,1 (a) /(2a ).
Тем самым функции A1 ( a ), B1 ( a ) найдены. Зная A1 , B1 , можно определить
амплитуду a как решение уравнения с разделяющимися переменными
a ' =ε A1 (a) +O(ε 2 )          и           затем,          проинтегрировав                уравнение
ψ ' =1 +ε B1 (a) +O(ε 2 ) , найти функцию ψ (t ) .
      Далее разложим в ряд Фурье функцию
                                         ∞
                y1 (a,ψ ) =Y0 (a) +∑ (Yk ,1 (a )cos kψ +Yk ,2 (a)sin kψ ) .                     (8.9)
                                        k =1

Тогда уравнение (8.8) запишется в виде (7.8), откуда однозначно
определяются все коэффициенты ряда (8.9), кроме Y1,1 , Y1,2 (см. (7.9)). Но они
по условию равны нулю. Следовательно,
                                ∞
                                      1
          y1 (a,ψ ) = f 0 (a) +∑           ( f k ,1 ( a)cos kψ + f k ,2 (a )sin kψ ). (8.10)
                               k =2 1 −k
                                         2


Итак, первое приближение полностью построено.
      Аналогично находятся и высшие приближения при n ≥2 . Уравнения
для них имеют вид
                   ∂ 2 yn
                          + yn =Fn (a,ψ , A1 ,..., An , B1 ,..., Bn , y1 ,..., yn−1 ),
                   ∂ψ 2
где f n − известные         2π − периодические по переменной ψ функции. Из
                                         2π                           2π
условий     разрешимости               ∫0
                                               Fn cosψ d ψ =0,      ∫0
                                                                           Fn sinψ dψ =0    получим