ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
где
,,,
iiii
mxyz
- масса и координаты i-ой частицы. Скорость центра масс равна
цм
ii
i
i
i
mV
V
m
=
∑
∑
r
r
. (1.10)
Законы сохранения и следствия из них являются эффективным инструментом
при решении широкого класса задач, но требуют тщательного анализа
условий
их выполнения условий их выполнения. Поэтому именно с такого анализа и
необходимо начинать решение задач.
Литература
1. Савельев И.В. Курс общей физики. Кн. 1.: Механика. –М.: Наука, 1998,
гл. 3.
2. Савельев И.В. Курс физики. Учебн.: Т.1.: Механика. Молекулярная фи-
зика. –М.: Наука, 1989, гл.3.
3. Трофимова Т.И. Курс физики. –М.: Высш. шк., 1990, гл. 2, 3.
2. ВРАЩАТЕЛЬНОЕ ДВИЖЕНИЕ ТВЕРДОГО ТЕЛА
Основные теоретические сведения
Положение вращающегося вокруг закрепленной оси твердого тела удобно
задавать углом поворота
ϕ
. Тогда величины
φ
ω
d
dt
=
(угловая скорость) и (2.1)
2
2
ωφ
β
dd
dt
dt
==
(угловое ускорение) (2.2)
имеют смысл, аналогичный смыслу соответствующих характеристик поступа-
тельного движения
x
dx
V
dt
=
и
2
2
x
x
dV
dx
a
dt
dt
==
.
Как и при любом криволинейном движении, вектор линейного ускорения
точки во вращательном движении
a
r
можно представить в виде двух состав-
ляющих:
-
тангенциального ускорения, направленного по касательной к траектории
τ
βaR
=
⋅ , где R – радиус вращения, (2.3)
-нормального ускорения, направленного к оси вращения
2
2
ωω
n
V
aV R
R
=⋅= ⋅=
. (2.4)
где mi , xi , yi , zi - масса и координаты i-ой частицы. Скорость центра масс равна
r
r ∑ miVi
Vцм = i . (1.10)
∑ mi
i
Законы сохранения и следствия из них являются эффективным инструментом
при решении широкого класса задач, но требуют тщательного анализа условий
их выполнения условий их выполнения. Поэтому именно с такого анализа и
необходимо начинать решение задач.
Литература
1. Савельев И.В. Курс общей физики. Кн. 1.: Механика. –М.: Наука, 1998,
гл. 3.
2. Савельев И.В. Курс физики. Учебн.: Т.1.: Механика. Молекулярная фи-
зика. –М.: Наука, 1989, гл.3.
3. Трофимова Т.И. Курс физики. –М.: Высш. шк., 1990, гл. 2, 3.
2. ВРАЩАТЕЛЬНОЕ ДВИЖЕНИЕ ТВЕРДОГО ТЕЛА
Основные теоретические сведения
Положение вращающегося вокруг закрепленной оси твердого тела удобно
задавать углом поворота ϕ. Тогда величины
dφ
ω= (угловая скорость) и (2.1)
dt
dω d 2φ
β= = (угловое ускорение) (2.2)
dt dt 2
имеют смысл, аналогичный смыслу соответствующих характеристик поступа-
dx dVx d 2 x
тельного движения Vx = и ax = = 2 .
dt dt dt
Как и при любом криволинейном движении, вектор линейного ускорения
r
точки во вращательном движении a можно представить в виде двух состав-
ляющих:
-тангенциального ускорения, направленного по касательной к траектории
aτ = β ⋅ R , где R – радиус вращения, (2.3)
-нормального ускорения, направленного к оси вращения
2 V2
an = ω ⋅ V = ω ⋅ R = . (2.4)
R
