ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
17
Следствие. Так как гидростатическое давление одинаково по всем
направлениям в данной точке, а в различных точках данного объема
жидкости в общем случае различно, то
).,,( zyxpp
=
(2.15)
В общем случае, когда изменяется атмосферное давление во времени:
),,(
τ
=
zyxpp . (2.16)
2.5. Дифференциальное уравнение равновесия жидкости
(Уравнение Эйлера)
Выделим в жидкости элементарный параллелепипед ABCDA
′
B
′
C
′
D
′
(рис.
2.3).
Полагая его твердым телом, составим три уравнения проекций
действующих сил :
x
F
∑
= 0;
y
F
∑
= 0;
z
F
∑
= 0.
Рис. 2.3
Уравнение моментов исключается. Составим уравнение проекции сил
на ось
ox, т.е. уравнение
x
F
∑
= 0.
Равновесие параллелепипеда обеспечивается шестью проекциями (по
числу граней).
В уравнение
x
F
∑
= 0 войдут только две силы: dP и dP
′
.
Сила давления на грань ABCD
,pdydzdP
=
где
р –
среднее гидростатическое давление на грань
ABCD.
y
x
z
C
B
D
A
C
′
B
′
D
′
A
′
d
P
d
P
′
0
d
y
d
z
d
x
Следствие. Так как гидростатическое давление одинаково по всем направлениям в данной точке, а в различных точках данного объема жидкости в общем случае различно, то p = p( x,y,z). (2.15) В общем случае, когда изменяется атмосферное давление во времени: p = p( x,y,zτ) . (2.16) 2.5. Дифференциальное уравнение равновесия жидкости (Уравнение Эйлера) Выделим в жидкости элементарный параллелепипед ABCDA′B′C′D′ (рис. 2.3). Полагая его твердым телом, составим три уравнения проекций действующих сил : ∑ F x = 0; ∑ F y = 0; ∑ F z = 0. z C C d ′ B z B d d ′ d P dx D P′ D y ′ A 0 A′ x y Рис. 2.3 Уравнение моментов исключается. Составим уравнение проекции сил на ось ox, т.е. уравнение ∑ F x = 0. Равновесие параллелепипеда обеспечивается шестью проекциями (по числу граней). В уравнение ∑ F x = 0 войдут только две силы: dP и dP′. Сила давления на грань ABCD dP = pdydz , где среднее гидростатическое давление на грань ABCD. р– 17
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 15
- 16
- 17
- 18
- 19
- …
- следующая ›
- последняя »