Составители:
Рубрика:
тогда ƒ -называется собственной функцией, а -A называется собственным значением
оператора
$
Α
.
Определение 5. Система функций ϕ
i
(x) называется ортонормированной , если
выполняются следующие условия :
ϕϕ ϕϕ
ij ij
xxdx
∗
−∞
∞
∫
≡< >() () |
= δ
ij. (A.5)
Система называется полной, если любая функция ψ (x) может быть представлена в виде
ψ (х) =
cx
i
i
i
∑
ϕ
( ) (A.6)
Постулат 4.
Единственно допустимыми значениями , которые могут быть определены
путем измерения наблюдаемой величины А, являются собственные значения А
k
оператора наблюдаемой величины
$
Α
.
Теорема 1.
Если оператор
$
Α
эрмитов, то все его собственные значения действительны .
Пусть оператор
А имеет собственные функции ϕ n(x) и собственные значения
А
n . Разложим волновую функцию ψ (х) по собственным функциям оператора
$
Α
ψ (х)= b
n
n
n
∑
ϕ
, (A.7)
тогда b
n =<ϕ n ⎮ψ > - коэффициенты разложения .
Постулат 5.
При измерении величины А(х) вероятность обнаружить значение, равное
А
n пропорциональна ⎥ b n⎮.
Постулат 6.
Если рассматриваемая система находится в состоянии, описываемом
волновой функцией ψ (x,y,z) ,то среднее значение < A> наблюдаемой величины А
определяется выражением
<A> =
ψψτ
ψψτ
ψψ
ψψ
∗
∗
∫
∫
=
<>
<>
(,,)
$
(,,)
(,,) (,,)
|
$
|
|
xyz xyzd
xyz xyzd
Α
Α
(A.8)
Теорема 2.
Необходимым и достаточным условием того, что измеряемые величины А и
М могут одновременно принимать точные значения А
i и Mi в результате измерения,
является коммутативность соответствующих операторов
$
,
$
AM.
Определение 6.
Матричное представление операторов.
тогда ƒ -называется собственной функцией, а -A называется собственным значением оператора Α $ . Определение 5. Система функций ϕ i(x) называется ортонормированной , если выполняются следующие условия : ∞ ∫ϕ −∞ i ∗ ( x )ϕ j ( x )dx ≡< ϕi |ϕ j > = δ ij. (A.5) Система называется полной, если любая функция ψ (x) может быть представлена в виде ψ (х) = ∑ ci ϕi ( x ) (A.6) i Постулат 4. Единственно допустимыми значениями , которые могут быть определены путем измерения наблюдаемой величины А, являются собственные значения Аk оператора наблюдаемой величины Α $ . Теорема 1. Если оператор Α $ эрмитов, то все его собственные значения действительны . Пусть оператор А имеет собственные функции ϕ n(x) и собственные значения Аn . Разложим волновую функцию ψ (х) по собственным функциям оператора Α $ ψ (х)= ∑ bnϕ n , (A.7) n тогда bn =<ϕ n ⎮ψ > - коэффициенты разложения . Постулат 5. При измерении величины А(х) вероятность обнаружить значение, равное Аn пропорциональна ⎥ b n⎮. Постулат 6. Если рассматриваемая система находится в состоянии, описываемом волновой функцией ψ (x,y,z) ,то среднее значение < A> наблюдаемой величины А определяется выражением ∫ψ ∗ $ ψ ( x , y , z ) dτ ( x , y , z) Α < ψ |Α $ |ψ > = = (A.8) < ψ |ψ > ∫ψ ∗ ( x , y , z )ψ ( x , y , z )dτ Теорема 2. Необходимым и достаточным условием того, что измеряемые величины А и М могут одновременно принимать точные значения Аi и Mi в результате измерения, является коммутативность соответствующих операторов A$ , M$ . Определение 6. Матричное представление операторов.