Реология пищевых масс. Кузнецов О.А - 27 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ОГУ | Оренбург

Составители: 

Рубрика: 

29
τ
н
µ
G
t
1
t
γ
∞
γ
1
γ
t
1
t
Рисунок 12 – Механическая модель тела Кельвина
В рассматриваемом случае, при
t
=
0
,
γ
γ
=
=
0
0, значение произволь-
ной постоянной
с
G
с
=−
τ
.
Окончательно график уравнения кинетики деформации выглядит в соот-
ветствии с рисунком 13, где приведены кривые для трех различных пар значе-
ний реологических констант
µ
и G, входящих в уравнение Кельвина.
При стремлении
t
→∞
деформация
ассимтотически приближается к
значению
τ
с
G
. Вспомнив, что для тела Гука, упругие деформации которого оп-
ределяются соотношением
γ
τ
=
с
G
при приложении напряжения
τ
τ
=
0
, имела
бы место мгновенно возникающая деформация, равная
γ
τ
=
с
G
, то есть дефор-
мация, как раз равная тому значению, которого достигнет в конце концов де-
формация в теле Кельвина, при действии на него напряжения
τ
с
. Этим объяс-
няется часто употребляемое название одного из характерных свойств тела
Кельвина - запаздывающая упругость, то есть не мгновенная, как в теле Гука,
но достигающая того же, что и в теле Гука, значения.
γ
                                     τн
           µ                G

                                                  t1                t
                                       γ
                                      γ∞


                                       γ1



                                                  t1                t

               Рисунок 12 – Механическая модель тела Кельвина

      В рассматриваемом случае, при t = 0 , γ = γ 0 = 0, значение произволь-
                       τс
ной постоянной с = −   .
                     G
       Окончательно график уравнения кинетики деформации выглядит в соот-
ветствии с рисунком 13, где приведены кривые для трех различных пар значе-
ний реологических констант µ и G, входящих в уравнение Кельвина.
       При стремлении t → ∞ деформация γ ассимтотически приближается к
значению τ с . Вспомнив, что для тела Гука, упругие деформации которого оп-
           G
ределяются соотношением γ = τ с при приложении напряжения τ = τ 0 , имела
                               G
бы место мгновенно возникающая деформация, равная γ = τ с , то есть дефор-
                                                         G
мация, как раз равная тому значению, которого достигнет в конце концов де-
формация в теле Кельвина, при действии на него напряжения τ с . Этим объяс-
няется часто употребляемое название одного из характерных свойств тела
Кельвина - запаздывающая упругость, то есть не мгновенная, как в теле Гука,
но достигающая того же, что и в теле Гука, значения.




           γ

                                                                         29

Страницы