ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
59
Кроне того, предельное напряжение сдвига имеет также и самостоятель-
ный интерес. Так, τ
0
определяет способность материала сохранять свою форму
под действием сил тяжести. Это имеет значение, например, при формовании
конфетных масс выпрессовыванием. Корпуса конфет из масс, обладающих ма-
лый предельным напряжением сдвига, под действием сил тяжести деформиру-
ются, что приводят к большим возвратным отходам.
Наиболее простым методом определения величины предельного напря-
жения сдвига τ
0
является метод внедрения в материал конуса. С погружением
конуса в массу растёт поверхность, по которой действуют напряжения сдвига τ,
которые при этом постепенно уменьшаются. Наконец, при определённой глу-
бине погружения наступает остановка. В этот момент τ = τ
0
.
Рассмотрим силы, действующие на конус при погружении в испытуе-
мую среду (рисунок 34).
Рисунок 34 - Схема нагружения конуса при внедрении в исследуемый
материал
Сила Р приложенная вдоль оси конуса уравновешивается напряжением,
возникающим на его поверхности S, соприкасающейся с материалом. Полное
напряжение p определяется суммой нормального σ и касательного τ напряже-
ний. Учитывая, что
S = π·R·L (52)
где R - радиус основания догруженной части конуса;
L - образующая этой части.
Полное напряжение р, Па равно
P
H
σ
τ
α/2
α/2
Кроне того, предельное напряжение сдвига имеет также и самостоятель- ный интерес. Так, τ0 определяет способность материала сохранять свою форму под действием сил тяжести. Это имеет значение, например, при формовании конфетных масс выпрессовыванием. Корпуса конфет из масс, обладающих ма- лый предельным напряжением сдвига, под действием сил тяжести деформиру- ются, что приводят к большим возвратным отходам. Наиболее простым методом определения величины предельного напря- жения сдвига τ0 является метод внедрения в материал конуса. С погружением конуса в массу растёт поверхность, по которой действуют напряжения сдвига τ, которые при этом постепенно уменьшаются. Наконец, при определённой глу- бине погружения наступает остановка. В этот момент τ = τ0. Рассмотрим силы, действующие на конус при погружении в испытуе- мую среду (рисунок 34). P α/2 α/2 τ H σ Рисунок 34 - Схема нагружения конуса при внедрении в исследуемый материал Сила Р приложенная вдоль оси конуса уравновешивается напряжением, возникающим на его поверхности S, соприкасающейся с материалом. Полное напряжение p определяется суммой нормального σ и касательного τ напряже- ний. Учитывая, что S = π·R·L (52) где R - радиус основания догруженной части конуса; L - образующая этой части. Полное напряжение р, Па равно 59
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 55
- 56
- 57
- 58
- 59
- …
- следующая ›
- последняя »