Реология пищевых масс. Кузнецов О.А - 39 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ОГУ | Оренбург

Составители: 

Рубрика: 

41
13 Реологические уравнения течения
При рассмотрении реальных жидкостей с нелинейной кривой течения
Уилкинсон У.Л. предложил разбить их на три группы:
1) системы, для которых скорость сдвига в каждой точке представляет
собой некоторую функцию только напряжения в той же точке. К этой группе
относятся неньютоновские материалы, течение которых не зависит от времени;
2) системы в которых связь между напряжением и скоростью сдвига за-
висит от времени действия напряжения или от предыстории жидкости (тиксо-
тропные и реопектические жидкости);
3) системы, обладающие свойствами как упругого твердого тела, так и
жидкости и частично проявляющие упругое восстановление формы после сня-
тия напряжения (вязкоупругие жидкости).
Известно, что течение материала зависит от его физико-химических осо-
бенностей: от формы и расположения молекул, концентрации, температуры,
влажности, мицеллообразования. Добавлением ингредиентов к чистому раство-
рителю, то есть повышением концентрации, можно увеличитьвязкость вещест-
ва и изменить характер его течения. Высокомолекулярные вещества в растворе
дают с повышением напряжения понижение вязкости. Такое течение называют
псевдопластическим.
Большинство неньютоновских материалов не имеют предела текучести
(предельно напряженного сдвига), а кривые течения имеют линейную зависи-
мость между напряжением и скоростью сдвига только при очень малых (вяз-
кость
µ
0
) и очень больших (вязкость
µ
∞
) значениях скорости.
Наиболее распространенные в инженерной практике эмпирические
уравнения приведены ниже (
К, n,
α
, A, B, C – коэффициенты):
- уравнение Оствальд-де-Виля
n
k
γτ
&
⋅=
, (26)
- уравнение Штейгера
)АС/(
2
τγτ
+=
&
; (27)
- уравнение Эллиса
n
К
γγµτ
&&
+=
0
; (28)
- уравнение Рейнер-Филлипова 
     13 Реологические уравнения течения

       При рассмотрении реальных жидкостей с нелинейной кривой течения
Уилкинсон У.Л. предложил разбить их на три группы:
       1) системы, для которых скорость сдвига в каждой точке представляет
собой некоторую функцию только напряжения в той же точке. К этой группе
относятся неньютоновские материалы, течение которых не зависит от времени;
       2) системы в которых связь между напряжением и скоростью сдвига за-
висит от времени действия напряжения или от предыстории жидкости (тиксо-
тропные и реопектические жидкости);
       3) системы, обладающие свойствами как упругого твердого тела, так и
жидкости и частично проявляющие упругое восстановление формы после сня-
тия напряжения (вязкоупругие жидкости).
       Известно, что течение материала зависит от его физико-химических осо-
бенностей: от формы и расположения молекул, концентрации, температуры,
влажности, мицеллообразования. Добавлением ингредиентов к чистому раство-
рителю, то есть повышением концентрации, можно увеличитьвязкость вещест-
ва и изменить характер его течения. Высокомолекулярные вещества в растворе
дают с повышением напряжения понижение вязкости. Такое течение называют
псевдопластическим.
       Большинство неньютоновских материалов не имеют предела текучести
(предельно напряженного сдвига), а кривые течения имеют линейную зависи-
мость между напряжением и скоростью сдвига только при очень малых (вяз-
кость µ0) и очень больших (вязкость µ∞) значениях скорости.
       Наиболее распространенные в инженерной практике эмпирические
уравнения приведены ниже (К, n, α, A, B, C – коэффициенты):

      - уравнение Оствальд-де-Виля

                             τ = k ⋅ γ& n ,                             (26)

      - уравнение Штейгера

                             τ = γ& /( С + Аτ 2 ) ;                     (27)

      - уравнение Эллиса

                             τ = µ0γ& + Кγ& n ;                         (28)

      - уравнение Рейнер-Филлипова



                                                                         41

Страницы