Реология пищевых масс. Кузнецов О.А - 42 стр.

       Применение же других уравнений с большим числом параметров, как
правило, связано с трудностями измерения предельных значений реологиче-
ских параметров.
       Кривая течения, в соответствии в рисунком 24б, которая описывается
уравнением Штейгера при С>0, которое также действительно и при γ& → 0 , при
этом предельная начальная вязкость µ 0 = 1 С .
       Некоторые псевдопластические вещества на реограмме дают искривле-
ние при малых скоростях сдвига, в соответствии с рисунком 24в, но тем не ме-
нее их нельзя относить к пластическим. Определение вязкости µ ∞ (при
γ& → ∞ ) возможно только приблизительное, так как при высоких скоростях не-
избежно происходит выделение тепла и возникновение турбулентного течения.
       Встречаются и такие псевдопластические вещества, у которых пропор-
циональность между γ& и τ наблюдается только при очень высоких скоростях
сдвига, в соответствии с рисунком 24г.
       Дилатантное течение проявляют вещества у которых с повышением на-
пряжения (скорости сдвига) непропорционально увеличивается вязкость, в со-
ответствии с рисунком 25а. Это течение описывается уравнениями Оствальда
при n > 1 . При очень высоких напряжениях вязкость может стать бесконечно
большой, что приведет к разрушению вещества. Дилатантые материалы в ин-
женерной практике встречаются значительно реже, чем псевдопластические.
Примером таких пищевых материалов могут служить сгущенное молоко, неко-
торые растворы кукурузной муки, сахара и крахмала и немногие другие.
       В дисперсных системах в зависимости от концентрации, а также величи-
ны нагрузки может возникнуть течение, которое покажет отклонение от напря-
женного состояния. При значениях напряжения, меньших предельного, дис-
персная система ведет себя как твердое тело и упруго деформируется. Если на-
пряжение, действующее на систему, превышает предельное, то наступает пла-
стическое течение. Для описания течения пластических материалов предложе-
ны следующие уравнения:
       - уравнение Бингама

                            τ = τ 0 + µ плγ& ;                          (35)

      - уравнение Балкли-Гершеля

                            τ = τ 0 + Кγ& n ;                           (36)

      - уравнение Кассона

                            τ 1 2 = τ 1К 2 + (µ К γ& )1 2 ;             (37)

      - уравнение Шульмана
44